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第1172节（第1页）

这些中子会随机向不同方向运动，再次进行撞击，如此反复……

这么一轮又一轮的过程，必须要在数学上精确到每一轮过程中中子的运动状态。

用术语来描述就是这样的：

初始在堆内某一位置具有某一能量及某一运动方向的中子，稍晚些时候，将运动到堆内的另一位置以另一能量和另一运动方向出现。

这种运动轨迹用数学方程组表示，便是中子输运方程。

但问题是……

链式反应后产生的中子能量分布很广，需要求解多群的玻尔兹曼方程，而且这玩意还没有解析解。

所以呢。

只能离散后再通过多种计算方法求数值解，核武器里面核燃料的形状也比较复杂，所以求解起来更加困难。

后世的计算机算力强，计算这个问题可以直接用蒙卡计算。

但眼下这个时代只能靠手解单群的中子输运方程，这就很麻烦了。

可你不解决这个问题又不行，因为没有具体单解的话，很多应用上的操作是无法进行的。

例如控制棒在哪里插？

高浓缩铀如何达到临界体积？

合适的燃料摆放方式是什么？

没有具体的数值，这些东西是搞不起来的。

因此当初在拿到洛斯阿拉莫斯国家实验室文件的时候，老郭是既悲痛又开心。

悲痛是因为这份文件的获取过程太过坎坷，不止一位同志战友牺牲在了护送途中。

开心则是因为有了这份文件，很多难点应该就可以顺利解决了。

但如今看来……

这件事远远没有那么简单。

例如他手上的这份计算稿纸，这是一轮非常标准的的一般数值的计算过程。

也就是当粒子的平均自由程非常小时。

在扩散条件下通过光学厚胞腔……也就是原子弹应用过程中的一个模块的数值，来求解离散纵坐标。

其中输运方程的形式如下：

ut＋b·▽u=0

这里u=（x，t）。

其中时间变量：t≥0。

空间变量：x=（x1，……，xn）∈Rn。

龙套向量：b=（b1，……，bn）∈Rn，这是一个固定的向量。

接着在边界Γ：Rn×{t=0}上，给定初值，g：Rn→R。

观察上面这个方程，不难发现u沿某个特定方向的导数为0。

这时固定一个任意的点（x，t），并定义z（s）=u（x＋sb，t＋s），s∈R。

利用一开始的方程就可以得到一个表达式：

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